热效率，发动机中转变为机械功的热量与所消耗的热量的比值。对于特定热能转换装置，其有效输出的能量与输入的能量之比，是无量纲指标，一般用百分比表示。常见的有发电装置、锅炉装置、发动机装置等，有以下三种定义方法：循环效率，装置效率，发电效率。在锅炉中，一般不将鼓风机、引风机、炉排运动等小号的能量计入输入能量，而是单独计算和衡量。
解释
rè xiào lǜ
公式
热效率公式本身是与有序度指标"熵变"(用简化的S表示)有联系的.即
ηs=A/Q=1 -(T2/T1)
=1 -(T2/Q1)S (4)
若当热机内的微观粒子的运动有序,并向宏观有序发展(做功)时,即熵S→0,则(T2/Q1)S→0,
ηs→1
如果微观粒子的运动无序时,0≤η<<1.
如果让(4)式中的 Q用系统总的可做功的能量表示,即
Q=3PV或Q=U=3PV
则传统热机的热效率
η0=A/Q=PV/3PV
=1/3
他就是传统热机效率的一个界限,也就是为什么传统热机的效率不易提高的根本原因.
当微观运动有序时,由(2),(3)两式知A=3PV,故新式有序动力机的效率
ηs=A/Q=3PV/3PV
=1
显然,"热"机(发动机)效率是可以达到或趋向理想值100%的.
统计热力学的热效率公式及提高效率的途径
能源物质或发动机的效率η，可以表示为做功W或A与能量E或热Q的比,即
η= W/E = A/E
由(3)--(7)式，及(9)-(12)式的E=Q+W=PE+(1-P)E，W=A=(1-P)E，则
η= 1-P = 1-Wi/Ω = q (14)
或
η= 1-LNW/lnΩ = -lnP/lnΩ (15)
= 1-S/klnΩ (16)
由统计熵S=k`-`B`!`lnW，和P=W/Ω得
W=EXP(S/k`-`B`!`)
P=EXP(S/k`-`B`!`)/Ω
则效率还可以用熵表示
η=1-EXP(S/k`-`B`!`)/Ω (17)
将P=2/3代入(14)式，就得到与η=1-Q`-`2`!`/Q`-`1`!`=1/3同样的结果
η=1-P=1-2/3=1/3
即单级无序热机的效率极限1/3。对于多级热机，后级热机所具有的总能量Ei+1,是前级热机排放出的热量Qi，Ei+1=Qi；他的效率就是前级热机效率的1/3，ηi+1=ηi(1/3)，则n级热机的复合效率
ηn=∑∏ηi
对ηi=1/3的n级热机，他的复合效率的极限
limηn=lim∑(1/3)n=1/2
n→∞ n→∞
只有当P=0时，系统的微观状态高度有序，η=1-P=1，则发动机的效率为100%,这是单级发动机的效率。
如果用多级发动机，要想使发动机的效率达到1，只需每单级发动机的效率,即有序度为P=1/2就行，
limηn=lim∑(1/2)n=1
若只想使用有限级的发动机就能使效率达到100%，利用复合效率公式，及其等比级数的和式S=a[(1-qn)/(1-q)]就能推出所需的单级发动机的效率或有序度P。通常，应有a=q=η，S=1。只用两级发动机，即n=2，就要使机组的效率趋向100%时，则S=a[(1-q2)/(1-q)]式有
η2+ η - 1 = 0
`.`解得
η1=-(1+51/2)/2
η2=(51/2-1)/2
因η≯1，η≮0，故舍弃η1=-(1+51/2)/2，保留η=(51/2-1)/2的解。即只需发动机的单级效率η=(51/2-1)/2或P=1-η=(3-51/2)/2,就可使二级有序发动机的组合效率达到100%。此种组合的不完全有序因有序度P=(3-51/2)/2，较之完全有序P=1小得多，故实现起来相对于P=1要容易些、可能性更大些。其他级数的发动机也可仿此处理,他们的单级效率通常在(3-51/2)/2＜P＜1/2或(51/2-1)/2＜η＜1/2之间。当然,单级有序发动机的效率越高越好如η=2/3，η=1,P=0最好。
讨 论
显然，在P=0和P=1这两种极端条件下，(4)-(7),(9)-(12)式都是成立的。在理想状态下，若总平动能E=Ex+Ey+Ez=3pV=2NEK，而E=∑niεi，因此，
2NEk=∑niεi
Ek=(1/2N)∑niεi (18)
又因为热机的E=Q+W，将(18)式代入，故
Q=E-W
=E-pV
=2NEk-(2/3)NEk
=∑niεi-(1/3)∑niεi
=(2/3)∑niεi
即
E = (2/3)∑niεi + (1-2/3)∑niεi
= (2/3)∑niεi + (1/3)∑niεi
其中P=2/3，与(4)'式一致，微分后与(5)'式相符。
由(4)-(7)、(9)-(12)式知道内能U=∑niεi向U=Q+W的分解式是形如
U=a∑niεi+b∑niεi
和
dU=a(∑εidni+∑nidεi)+b(∑εidni+∑nidεi)
或
E=a∑niεi+b∑niεi
dE=a(∑εidni+∑nidεi)+b(∑εidni+∑nidεi)
的关系式，且a=1-b或b=1-a。对于理想气体，由pV=NkT=(2/3)NEk，及(18)式，知
T=(1/3kN)∑niεi
则
Q=ST
=a∑niεi
a=S/3kN
`.`则
b=1-a
=1-S/3kN
这里的S是热力学熵。也可以有a=k1P,b=k2q.特别时,k1=k2.
用lnW/lnΩ和-lnP/lnΩ作为分解内能及其微分式的系数、参数，或用他们来描述、显示热与功在内能中所占的份额、比重或权重,是考虑到它与统计熵在形式上的相似性,故都取对数。
由(18)式,可将理想气体状态方程pV=NkT=(2/3)NEk扩展为具有更多、更深内涵的状态方程和关系式
pV=(1/3)∑niεi
T=(1/3kN)∑niεi
结果表明了理想状态下，系统的状态方程与量子能量式的关系。体系的粒子数和能级都对功产生影响。系统的温度与体系的能量也关系密切，系统内粒子数和能级的变化均会引起温度的变化。
内能量子式的有序化分解,同时又给出了一个非常重要的结果: 更精确的,定量化的热量量子式,及对"热"的更深层次的,更新的定义式: Q=P∑niεi,δQ=P(∑εidni+∑nidεi).它比传统对"热"的定性诠释和理解"热是粒子的无规运动"更进了一步----可以定量,并且加深了对热本质的认识,即热是与量子(粒子)的能量(能级)及粒子运动的混乱程度(有序度,熵,分布)密切相关的.加强并促进了它与非平衡热力学,耗散结构理论和混沌学等的联系,及实际应用,意不寻常.
能量或内能式E=∑niεi及其微分式，可以分解成象热力学第一定律那样的式子(4)-(12)式。热和功都与系统的熵、有序度q或lnW/lnΩ紧密相联。有序度是分辨系统内能或能量E=∑niεi状态、过程及其演化趋势的关键,更是分离热与功的根本参数。他体现并反映着热与功的权重，并改变了过去片面的微分分离式,加强了热力学与力学的联系。他是连接热学与力学、联系经典与近代热力学的桥梁，他决定着内能(能量)是产热还是做功及其大小和效率。他揭示了体系的微观、宏观有序度与热学和动力学特性间的内在关系，建立了微观粒子与宏观动力学质点间的联系，也使有序度与发动机的效率发生了联系，并得到了一个全新的效率公式η=1-P，他是提高发动机效率，改变发动机研究开发方向，突破热机效率极限1/3和1/2的新希望和理论基础。
相关条目
投稿